4.1试以理想气体的定温过程为例,归纳气体的热力过程要解决的问题及使用方法解决。
答:主要解决的问题及方法:
(1) 根据过程特点(及状态方程)——确定过程方程 (2) 根据过程方程——确定始、终状态参数之间的关系 (3) 由热力学的一些基本定律——计算q,w,wt,u,h,s
(4) 分析能量转换关系(P—V 图及T—S图)(根据需要可以定性也可以定量) 例:1)过程方程式: T =常数 (特征) PV=常数 (方程) 2)始、终状态参数之间的关系:
p1v2= p2v1p2v=RIn2 p1v13)计算各量:u=0 、 h=0 、s=RIn4) P ?V图,T ? S图上工质状态参数的变化规律及能量转换情况
4.2 对于理想气体的任何一种过程,下列两组公式是否都适用?
答:不是都适用。第一组公式适用于任何一种过程。第二组公式qucv(t2t1)适于定容过程, qhcp(t2t1)适用于定压过程。
4.3在定容过程和定压过程中,气体的热量可根据过程中气体的比热容乘以温差来计算。定温过程气体的温度不变,在定温过程中是否需对气体加入热量?如果加入的话应如何计算?
答:定温过程对气体应加入的热量
4.4 过程热量 q 和过程功w都是过程量,都和过程的途径有关。由理想气体可逆定温过程热量公式qp1v1Inv2可知,故只要状态参数p1、v1和v2确定了, q v1的数值也确定了,是否q 与途径无关?
答:对于一个定温过程,过程途径就已经确定了。所以说理想气体可逆过程q 是与途径有关的。
4.5 在闭口热力系的定容过程中,外界对系统施以搅拌功w,问这QmcvdT 是否成立?
答:成立。这可以由热力学第一定律知,由于是定容过
wpdvpvvvdvpvIn2RTIn2为零。故QmcvdT,它与外界是否vv1v1对系统做功无关。
4.6 绝热过程的过程功w和技术功wt 的计算式:
w=u1u2,wt=h1h2
是否只限于理想气体?是否只限于可逆绝热过程?为什么?
答:不只限于理想气体和可逆的绝热过程。因为quw和qhwt是通用公式,适用于任何工质任何过程,只要是绝热过程q0无论是可逆还是不可逆。所以w=u1u2,wt=h1h2不只限于可逆绝热过程。 4.7 试判断下列各种说法是否正确:
(1)定容过程既无膨胀(或压缩)功的过程; (2)绝热过程即定熵过程; (3)多变过程即任意过程。
答:(1)(×); (2)(×); (3)(×)
4.8 参照图4-17:试证明:q123q143。途中1-2、4-3 为定容过程,1-4、2-3
为定压过程。
证明:q123=u123W123,q143=u143W143
因为: u是状态量与过程无关,u123与u143起始状态一样,故
u123=u143,由图知w123w143,所以:q123q143
4.9 如图4-18 所示。今有两个任意过程a-b 及a-c,b点及c点在同一条绝热
线上,试问:(1)uab 与uac 哪个大?(2)若b、c 在同一条定温线上,结
果又如何?
答:b、c 在同一条绝热线上uabuac,若b、c 在同一条定温线上,二者相等。 因为,ua-b加上b-c过程=ua-c过程,而b-c是个绝热过程,
q=0=ubcwbc,wbc<0,故ubc>0,所以有uabuac。若在定温线上
ubc=0,所以uabuac。
4.10 理想气体定温过程的膨胀功等于技术功能否推广到任意气体? 答:不能。因为它们公式的推导过程中引入了理想气体状态方程式
pvRgT,对于一般气体一般状态下是不适用的。
4.11 下列三式的使用条件是什么?
p2v2p1v1,Tvkkk111T2v2k1,T1p1K1KT2p2K1K
答:使用条件理想气体可逆绝热过程。
4.12 在T-s 图上如何表示绝热过程的技术功wt和膨胀功w?
u,故有:答:绝热过程,不管是否是可逆过程都有wth,w
其中u,h(图中阴影部分)(1-2绝热线’)及可表示膨胀功和技术功的变化情况。
4.13 在p-v 图和T-s 图上如何判断过程中q,w,wt,u,h,s的正负? 4.14试以可逆绝热过程为例,说明水蒸气的热力过程与理想气体热力过程的分析计算有什么异同?
答:对于可逆绝热过程水蒸气和理想气体都有:
qTds0,wuu1u2,wthh1h2,差别在于水蒸气没有适当
12而简单的状态方程,同时cp,cv,h,u也不都是温度的单值函数。 4.15实际过程都不可逆,那么本章讨论的理想可逆过程有什么意义?
答:意义在与实际过程是很复杂的不可逆过程,我们可以借助理想可逆过程分析、寻找出过程中状态参数变化及能量转化的规律,抓住过程的主要特征。对于不可逆实际过程,再借助实验和一些经验系数进行修正,及可得到实际气体的规律。
因篇幅问题不能全部显示,请点此查看更多更全内容